Experimental analysis of high velocity impacts of carbon/epoxy composite fragments

1 Introducción

La industria aeronáutica está buscando activamente soluciones que permitan reducir el consumo de combustible de las aeronaves; éstas pasan por la mejora de los motores y por la reducción de peso de su estructura. Este hecho es de gran importancia ya que la huella de carbono de este sector industrial no es despreciable; de hecho, el transporte aéreo es responsable aproximadamente de un 2% de los gases de efecto invernadero emitidos a la atmósfera.

Los últimos desarrollos realizados por los dos grandes fabricantes de aeronaves civiles emplean de manera profusa materiales compuestos laminados para su estructura, en particular laminados de carbono/epoxi (CFRPs por sus siglas en inglés). Estos materiales poseen unas propiedades mecánicas específicas excelentes, aunque sin embargo su tolerancia frente a impacto cuando este ocurre de forma perpendicular al plano del laminado, es baja.

Durante su vida útil una estructura aeronáutica puede estar sometida a diferentes tipos de impactos de alta velocidad. Estos se pueden clasificar atendiendo a diferentes circunstancias, siendo una de ellas la resistencia del objeto que impacta comparado con la estructura sobre la que impacta. De esta manera se tendrían por una parte impactos de sólidos deformables (granizo, pájaro) e impactos de sólidos cuasi-indeformables (fragmentos metálicos). Sin embargo, en los últimos desarrollos de estructuras aeronáuticas ha surgido un caso intermedio en el que las propiedades mecánicas del objeto que impacta son similares a las de la estructura sobre la que impacta. Un ejemplo sería el de un impacto de un fragmento de material compuesto contra una estructura del mismo material.

Un impacto de alta velocidad de CFPR contra CFRP se podría producir en caso de un fallo en el motor de una aeronave, en que un fragmento del fan (fabricado habitualmente empleando laminados carbono/epoxi) impactase contra el fuselaje. Además de este caso, en un futuro cercano podría darse otra situación en la que podría ocurrir un fenómeno similar. Está previsto que la nueva generación de aeronaves de pasillo único incorpore una nueva tipología de motores denominada de rotor abierto que además se situarían en las cercanías de la sección 19 de la aeronave. Los prototipos de estos propulsores poseen dos series de palas contra-rotatorias, realizadas en carbono/epoxi, que podrían impactar contra el fuselaje (realizado también en carbono/epoxi). De hecho, una de las limitaciones más importantes que podrían impedir el uso de estas nuevas motorizaciones, es que los fabricantes deberían de demostrar que la aeronave puede seguir operativa en caso de que una de estas palas impactase contra el fuselaje.

Hasta la fecha, el análisis del impacto de alta velocidad de un laminado de material compuesto contra una placa del mismo material no ha sido analizado. No obstante, parece razonable realizar un análisis previo en el que se realice un ensayo de impacto de un fragmento contra una placa rígida para estudiar cómo se comporta y qué mecanismos de fallo aparecen. En este último caso sí que existe una publicación, realizada por los mismos autores de este trabajo [1].

Aunque el análisis del comportamiento de laminados cuando actúan como impactadores no ha sido apenas estudiado, existen un gran número de trabajos en los que se analiza el comportamiento de CFRPs frente a impacto de alta velocidad. Los primeros estudios datan de los 80 del siglo anterior; Cantwell publicaró dos trabajos [2-3] señalando los principales mecanismos de absorción de energía que aparecían en estos materiales cuando eran impactados a alta velocidad. Posteriormente el número de trabajos ha crecido, pudiéndose encontrar estudios tanto experimentales como numéricos sobre esta temática [4-20].

En este trabajo se ha realizado un análisis del impacto de alta velocidad de fragmentos de material compuesto contra una placa rígida. Para ello se han llevado a cabo ensayos experimentales en un amplio rango de velocidades, con el fin determinar la influencia de esta variable. Los ensayos han sido grabados con cámaras de alta velocidad para poder observar los mecanismos de fallo más importantes que aparecían durante el impacto.

2 Procedimiento experimental

Los ensayos de impacto de alta velocidad se realizaron en el Laboratorio de Impacto de la Universidad Carlos III de Madrid. El material usado para la fabricación de los especímenes fue cinta unidireccional con fibras de carbono AS4 y matriz 8552 producido por Hexcel Composites. El laminado se fabricó en autoclave usando los procedimientos estándar del sector aeronáutico; su espesor era de 4 mm y la secuencia de apilamiento la siguiente: (45/-45/90/0/90/-45/45/90/0/90/0)_s’. A partir de los paneles fabricados, se obtuvieron fragmentos de 100 x 42 mm². Para lanzar los especímenes se ha empleado un lanzador neumático de 60 mm de calibre (figura 1), con una longitud total de 18 m. El dispositivo emplea aire comprimido a una presión de hasta 6 bares para acelerar los proyectiles. Los fragmentos se guían a través del tubo lanzador empleando un cartucho especialmente diseñado para la geometría del fragmento; las velocidades de impacto se variaron desde 70 hasta 190 m/s aproximadamente. La medida de la velocidad del impacto se realiza mediante una barrera laser colocada a la salida del cañón. Al salir de éste, el cartucho se separa del fragmento, y este último impacta sobre una placa rígida, en la cual no se observaron deformaciones plásticas. Para poder visualizar el proceso de impacto, se emplearon tres cámaras de alta velocidad; una de ellas se configuró para poder observar en detalle la parte trasera del fragmento y de esta manera realizar posteriormente un seguimiento de su posición en función del tiempo.

Figura 1. Dispositivo experimental empleado para acelerar los fragmentos de carbono/epoxi.

Figura 2. Secuencia de imágenes correspondientes a un impato de un fragmento producido a una velocidad aproximada de 100 m/s.

Después de la realización de los ensayos, las imágenes obtenidas de las cámaras de alta velocidad se emplearon para analizar el proceso de impacto, y de esta manera identificar los procesos de daño más relevantes a medida que el fragmento impacta contra la placa rígida. En la figura 2 se puede ver una secuencia de un impacto de un fragmento a una velocidad aproximada de 100 m/s. Se puede identificar un patrón en forma de damero colocado en la parte trasera del fragmento para realizar el seguimiento.

3 Resultados experimentales

Una vez realizados los ensayos, se procedió a realizar un análisis cualitativo de la morfología del daño producido durante el impacto. Los fragmentos impactados presentaban prácticamente el mismo patrón de fallo. En todos ellos se podía identificar que se había producido un proceso de apertura de tal manera que el laminado se separaba en dos mitades por el plano medio. Además, se observaban deslaminaciones prácticamente a lo largo de todo el espesor del espécimen. En la figura 3 se puede identificar tanto la erosión producida, como las deslaminaciones en diferentes fragmentos impactados a velocidades crecientes (de izquierda a derecha); el primer fragmento mostrado es un ejemplar intacto que sirve de referencia para mostrar la importante erosión producida. La erosión implica la rotura de fibras a compresión (en las láminas orientadas a cero grados principalmente) y la rotura de la matriz a compresión (en el resto de láminas).

Figura 3. Imagen de diferentes fragmentos impactados, en los que se identifica la erosión producida y las deslaminaciones.

En cuanto al análisis cuantitativo del daño producido, la variable que se ha considerado más representativa ha sido la distancia erosionada. En la figura 3 ya se podía apreciar que, como parece lógico, ésta aumenta con la velocidad inicial del impacto (o la energía inicial del impacto). En la figura 4 se ha representado la distancia erosionada frente a la energía cinética de impacto, resultando una dependencia prácticamente lineal. Es importante destacar que la pérdida de masa del fragmento durante el impacto es muy importante, llegando a superar el 25% de su masa inicial.

Figura 4. Longitud erosionada del fragmento frente a la energía cinética del impacto.

La otra variable que resulta importante en este tipo de impactos es la fuerza ejercida durante el impacto. Para poder realizar diseños de estructuras tolerantes a este tipo de impactos resulta de gran interés el conocer el registro de fuerza-tiempo a lo largo del impacto. Dado que existe una gran variación de la masa a lo largo del ensayo es necesario obtener la fuerza de contacto ( ${\textstyle F}$) a partir de la variación de momento lineal:

${\textstyle dt\,F=d\,\left(mv\right)=dm\,v+dv\,m}$

(1)

donde ${\textstyle m}$ es la masa del fragmento (que varía durante el impacto) y ${\textstyle v}$ es su velocidad. La variación de la masa durante el impacto no se conoce, pero se puede asumir una variación lineal proporcional al desplazamiento del fragmento desde la masa inicial ( ${\textstyle {m}_{i}}$) a la masa final ( ${\textstyle {m}_{f}}$), ambas conocidas. De esta manera la expresión para la masa del fragmento sería:

${\textstyle m\left(x\right)={m}_{i}-{\frac {{m}_{i}-{m}_{f}}{{x}_{f}}}\,x\left(t\right)}$

(2)

donde ${\textstyle {x}_{f}}$ representa la erosión final del fragmento (dato conocido), y ${\textstyle x\left(t\right)}$ es la posición del fragmento a lo largo del impacto. Sustituyendo esta expresión en la ecuación 1, se puede obtener la fuerza que se ejerce sobre el fragmento:

${\textstyle F\left(t\right)=a\left(t\right)\left({m}_{i}-{\frac {{m}_{i}-{m}_{f}}{{x}_{f}}}\,x\left(t\right)\right)-}$${\frac {{m}_{i}-{m}_{f}}{{x}_{f}}}\,{v}^{2}\left(t\right)$

(3)

donde ${\textstyle a\left(t\right)}$ es la aceleración del fragmento. La posición del fragmento en función del tiempo se ha obtenido a través del seguimiento del fragmento realizado con una de las cámaras de alta velocidad. Para ello se ha utilizado el software Tracker. La velocidad y la aceleración se han obtenido derivando numéricamente una o dos veces con respecto al tiempo el desplazamiento del fragmento obtenido. Las curvas fuerza-tiempo obtenidas mediante la ecuación 3 han sido filtradas con un filtro paso bajo de 15000 Hz.

La figura 5 muestra la fuerza que ejerce el fragmento para diferentes velocidades de impacto. Todas las curvas tienen un aspecto similar con un crecimiento muy rápido en los primeros instantes en el que se alcanza el máximo, y un posterior descenso mucho más progresivo hasta que la fuerza se anula. Según la velocidad de impacto aumenta, también lo hace la fuerza ejercida como era de esperar. La magnitud de la fuerza es considerable ya que se alcanzan valores de 30 KN para impactos cercanos a 180 m/s.

4 Modelo analítico

Para conocer el mecanismo de daño predominante en el impacto de fragmentos carbono/epoxi contra placa rígida, se plantea el siguiente balance energético:

${\textstyle {E}_{ci}={E}_{a}+{E}_{e}+{E}_{d}}$

(4)

donde ${\textstyle {E}_{ci}}$ es la energía inicial del fragmento, ${\textstyle {E}_{a}}$ la energía absorbida por aplastamiento, ${\textstyle {E}_{e}}$ la energía absorbida por deformación elástica y finalmente ${\textstyle {E}_{d}}$ la energía absorbida por deslaminación. En la siguiente expresión se ha sustituido cada término por su expresión desarrollada:

${\textstyle {\frac {1}{2}}{m}_{i}{v}_{i}^{2}={\sigma }_{a}{\,A}_{r}{y}_{a}+}$${\frac {1}{2}}{E}_{eq}{\epsilon }_{eq}^{2}w\,L\,h+{G}_{Ic}{y}_{d}\,w\,n$

(5)

donde ${\textstyle {\sigma }_{a}}$ es la resistencia a compresión del laminado, ${\textstyle {A}_{r}}$ es el área frontal reducida (esta es menor que el área frontal debido al proceso de apertura anteriormente descrito), ${\textstyle {y}_{a}}$ es la distancia erosionada, ${\textstyle {E}_{eq}}$ es módulo de elasticidad equivalente del laminado, ${\textstyle {\epsilon }_{eq}}$ es la deformación de fallo equivalente del laminado, ${\textstyle w\,}$ es el ancho del fragmento, ${\textstyle L}$ es la longitud del fragmento, ${\textstyle h}$ es el espesor del fragmento, ${\textstyle {G}_{Ic}}$ es la energía crítica de fractura interlaminar en modo I, ${\textstyle {y}_{d}}$ es la longitud media de la deslaminación y finalmente ${\textstyle n}$ es el número de láminas deslaminadas. Para poder realizar un análisis de la importancia de cada uno de los tres términos de absorción de energía indicados se va a proceder a comparar cada uno de ellos con la energía cinética inicial del laminado, empleando los valores que aparecen en la tabla 1.

Tabla 1. Valores característicos de las variables que intervienen en los diferentes mecanismos de absorción de energía
Variable	Valor
${\sigma }_{a}$	$\sim {10}^{8}\,Pa$
${\,A}_{r}$	${\textstyle \sim {10}^{-4}\,{m}^{2}}$
${m}_{i}$	$\sim {10}^{-2}\,kg$
${v}_{i}$	$\sim {10}^{2}\,m/s$
${y}_{a}$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
${E}_{eq}$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
${\epsilon }_{eq}$	${\textstyle \sim {10}^{-4}\,{m}^{2}}$
$w$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
$L$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
${G}_{Ic}$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
${y}_{d}$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$
${\textstyle n}$	${\textstyle \sim {10}^{-4}\,{m}^{2}}$
${\textstyle h}$	$\sim {10}^{-4}\,{m}^{2}$

Figura 5. Imagen de diferentes fragmentos impactados, en los que se identifica la erosión producida y las deslaminaciones.

La ratio entre la energía absorbida por aplastamiento y la energía cinética del fragmento es de orden unidad ( ${\textstyle {\frac {{E}_{a}}{{E}_{ci}}}\sim 1}$), la energía consumida por deslaminación resulta ser mucho más pequeña que la energía cinética del fragmento ( ${\textstyle {\frac {{E}_{d}}{{E}_{ci}}}\sim {10}^{-3}}$), y finalmente la energía absorbida por deformación elástica es también significativamente menor que la energía cinética del fragmento ( ${\textstyle {\frac {{E}_{e}}{{E}_{ci}}}\sim {10}^{-2}}$). Con estos resultados se puede decir que el principal mecanismo de daño de absorción de energía es el aplastamiento.

A partir del resultado anterior y considerando que la energía absorbida por deslaminación y por energía elástica son despreciables, se puede establecer la siguiente ecuación en la que se igualan la energía cinética perdida por el fragmento a la energía absorbida por aplastamiento, cuando éste se desplaza un ${\textstyle dx}$:

${\textstyle -{\frac {1}{2}}d\left(m\left(x\right){v}^{2}\left(x\right)\right)=}$${\sigma }_{a}{\,A}_{r}dx$

(6)

donde ${\textstyle x}$ representa el desplazamiento del fragmento y ${\textstyle v}$ su velocidad. Realizando el cambio de variable ${\textstyle h(x)=}$$m(x)\,{v}^{2}(x)$, la ecuación es fácilmente integrable resultando:

${\textstyle h\left(x\right)=-2\,{\sigma }_{a}{\,A}_{r}x+{c}_{1}}$

(7)

La constante de integración ${\textstyle {c}_{1}}$ se obtiene mediante la condición inicial ${\textstyle h\left(0\right)=}$${m}_{i}\,{v}_{i}^{2}$. Substituyendo y deshaciendo el cambio de variable se obtiene una expresión para la velocidad:

${\textstyle v\left(x\right)={\sqrt {{\frac {{m}_{i}{v}_{i}^{2}}{m\left(x\right)}}-{\frac {2\,{\sigma }_{a}{\,A}_{r}}{m\left(x\right)}}x}}}$

(8)

Para poder predecir la erosión del laminado, o lo que es lo mismo el desplazamiento final del fragmento, es necesario despejar el desplazamiento del fragmento ${\textstyle x}$, imponiendo que su velocidad sea nula. De esta manera se puede obtener la siguiente expresión cerrada para la distancia erosionada:

${\textstyle {x}_{f}={\frac {{m}_{i}{v}_{i}^{2}}{2\,{\sigma }_{a}{\,A}_{r}}}}$

(9)

Analizando esta última expresión se puede ver que la distancia erosionada es proporcional a la energía del impacto e inversamente proporcional a la resistencia del laminado y a su área reducida. Esta expresión se puede reescribir como:

${\textstyle {x}_{f}={\frac {{E}_{ci}}{{\sigma }_{a}{\,A}_{r}}}}$

(10)

De esta forma se explica que la distancia erosionada es proporcional a la energía cinética del impacto (tal y como se ha visto en la figura 4). La constante de proporcionalidad resulta ser ${\textstyle {\frac {1}{{\sigma }_{a}{\,A}_{r}}}}$; teniendo en cuenta que ${\textstyle {\sigma }_{a}\sim 400\,MPa}$, y que el área reducida es aproximadamente un cuarto del área frontal, se puede concluir que la contante de proporcionalidad es ${\textstyle {\frac {1}{{\sigma }_{a}{\,A}_{r}}}\sim 5\,{10}^{-5}}$, valor muy similar al observado en la figura 4.

5 Conclusiones

En este trabajo se ha analizado el impacto de alta velocidad de fragmentos de CFRP contra una placa rígida. Los ensayos experimentales se han realizado empleando un lanzador neumático; el evento se ha grabado mediante varias cámaras de alta velocidad lo que ha permitido determinar el desplazamiento del fragmento y posteriormente la fuerza ejercida durante el impacto. A partir de los resultados presentados se pueden extraer las siguientes conclusiones:

• El fragmento de material compuesto tiende a fallar de la misma manera independientemente de la velocidad a la cual ocurre el impacto, provocándose una apertura por la mitad del plano del laminado.

• En cuanto a los mecanismos de fallo del laminado, se aprecian deslaminaciones a lo largo de todo el espesor del laminado y erosión principalmente en las láminas centrales.

• Se han identificado tres mecanismos principales de absorción de energía durante el impacto: la deslaminación, el aplastamiento y la deformación elástica. Mediante un análisis de cada uno de los tres términos se ha podido concluir que el aplastamiento es sensiblemente más importante (en cuanto a la absorción de energía) que los otros dos.

• Las curvas fuerza-tiempo obtenidas presentan un crecimiento muy rápido en los primeros instantes, alcanzando un máximo. Como era de esperar este máximo aumenta al aumentar la velocidad de impacto del fragmento.

• Se ha desarrollado un modelo analítico simple que ha permitido explicar la dependencia de la erosión con la energía cinética del impacto.

Agradecimientos

La realización de este trabajo ha sido posible gracias a la financiación del Ministerio de Economía y Competitividad a través del proyecto DPI2013-41094R, así como del Vicerrectorado de Política Científica de la Universidad Carlos III de Madrid a través de los proyectos 2014/00006/002 y 2013/00413/002.

Referencias

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[4] J. López-Puente, R. Zaera, C. Navarro, Composites Part B: Engineering, 33, pág. 559-566 (2002).

[5] J. López-Puente, R. Zaera, C. Navarro, Journal de Physique. IV, 110, pág. 639-644 (2003).

[6] J. López-Puente, R. Zaera, C. Navarro, International Journal of Solids and Structctures, 44, pág. 2837-2851 (2007).

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